球形电容 电荷不等
无论什么开关的电容器，充电后两极所带电荷都是相等的，且一正一负。
应该再明确一下电容器及其电容的概念：想象某个广袤的太空里只有一块金属板，这构成一个电容器……如果是两块等大平行相对的金属板，那么这对金属板构成一个电容器吗？如果你让两板带上等量异种电荷，那它显然很像是一个电容器；但如果两板带上不等量电荷呢？比如一板带上一些正电荷，另一板不带电，此时若还是一个电容器，那你如何在算它的电容时为电量和电压取值？是取一板上正电荷的值，还是取另一板的零电荷量？电压是取两板间的，还是取两板分别对无穷远的？因此，此时不能将这对金属板视为一个电容器，而应该看成三个！两板相对的那两个表面构成一个电容器，两板另外的两个对外的表面分别与无穷远构成两个电容器，如此，各自的电容量才能明确地计算出来……
回到你的题目：若想要球形电容器储存一些外来电荷，你只能往外球壳上加，而不能加于接地的内球上……加于外球壳上的电荷，将有一部分处于外球壳的外表面上，还有一部分处于外球壳的内表面上；外球壳的外表面与无穷远构成一个电容器；外球壳的内表面与内球构成另一个电容器；根据带电导体球的电场分布以及上述两电容器的电压相等，可算出外加电荷在内外两表面的分配，进而算出两电容器的电容，其和（两电容并联值）就是整个球形电容器的有效电容。
不知是否说清，若有不明请继续追问。
这可以用高斯定理得到。
两个同心金属球壳构成一个球形电容器,内球壳半径为R1,外球壳半径为R2...
通过电势差和带电量的比值，我们可以计算出电容器的电容C，即C=Q\/U12。储存于电容器的能量E，则是电势差的平方的一半，即E=1\/2C(U12)^2。值得注意的是，由于外球壳的静电感应，其内表面带有与内球壳等量的负电荷，而外表面由于接地则不带电。这样，我们得到了内球壳产生的电势Q\/4πεR1和...
一球形电容器内球壳带正电,外球壳带负电。怎样判断内外表面极化电荷面...
介质中的电场是由内球面到外球面的，在该电场的作用下，电介质分子产生电偶极矩；电偶极矩等价为等量异号的两个电荷，分离开一个微小的间距，其中正电荷在外电场作用下，沿着电场方向偏离，负电荷会逆着电场防线偏移。所以宏观看，在介质的内部表面，会等价出现负的极化电荷，外表面出现正的极化电荷。
为什么球形电容器的电势处处为零?
对球面内部一点做一半径为的同心球面为高斯面，由于它内部没有包围电荷，则均匀带电球面内部的场强处处为零。球形电容器的电势也会因为外界环境不同而有所变化，电荷均匀分布在内球的外表面和外球的内表面上。导体间电场是沿着径向的内球半径越大，外径半径越小，导体的电容就越大。
电荷,半径不同的两球接触后电荷怎么分配
它的电容和半径成正比，半径不同的两球接触后电荷按半径比例分配 参考资料：http:\/\/phyedu.suda.edu.cn\/phyol\/article\/chap10\/10-2\/10-2.htm
两个同心金属球壳构成一个球形电容器,内球壳半径为R1,外球壳半径为R2...
而外表面带电势为-Q\/4πεR2。进一步，高斯定理不仅适用于真空，当存在介质时，它同样适用，且考虑了极化电荷的影响。这个原理在研究静电平衡的金属导体时，如用于验证库仑定律，是十分重要的。以上就是关于同心金属球壳电容器的电场、电势和能量计算的基本原理，以及高斯定理在其中的应用。
设球形电容器两个球层的半径为a和b
球形电容器电容C=4πεab\/(b-a),则 内半球所带电荷q=CU=4πεabU\/(b-a),外半球所带电荷为-q=-4πεabU\/(b-a)内球面处电场大小E=q\/4πεa^2=bU\/a(b-a)a(b-a)≤[(a+b-a)\/2]^2=b^2\/4,当且仅当a=b-a,即a=b\/2时等号成立 ∴E=bU\/a(b-a)≥4U\/b ...
高中物理 为什么电容器断路后增加d而Q不变
电路断开了，不会有电流了。也就是没有电荷定向运动了。电子没法回流。相当于二个导体，一个充电回路，打开开关后，出现二个断口。一是形状，二是电容器、将整个电路变成二截。每个部分电势处处相等。（导体总是等势体）
电容为什么一般采用三角形接线而不是星形接线
电容放电时释放出脉冲电流，峰值大，采用三角形接法能承受较大的线电流。线路安全性能好
两个同心金属球壳构成一个球形电容器内球壳半径为R1外球壳半径为R2中 ...
但核心在于两球壳的半径差决定了电容器储存电荷的能力。此外，由于球形电容器结构的对称性，其电场分布也呈现出高度的对称性，这对于理解和应用球形电容器在电场中的行为具有重要意义。在实际应用中，球形电容器因其独特的结构和性能，在电子学、物理学等领域有着广泛的应用。
电容器带电量问题
球A上带电荷q，分布在其表面上，壳B内表面感应等量异号电荷-q，外表面上带电量为(Q+q)，球A表面与球壳内表面组成电容器，所以答案选(A)